Осцилл/я́тор/.

ОСЦИЛЛЯТОР -а; м. [от лат. oscillum — качание, колебание] Спец. Система тел, способная совершать колебания (механические, электромагнитные и т.п.). Энергия осциллятора. Гармонический о. (при малых колебаниях).

(от лат. oscillo — качаюсь)

физическая система, совершающая колебания. Термином «О.» пользуются для любой системы, если описывающие её величины периодически меняются со временем.

Классический...

(от лат. oscillo -качаюсь), физическая система, совершающая колебания. Термином «О.» пользуются для любой системы, если описывающие её величины периодически меняются со временем.

К л а с с и ч е с к и й О.— механич.

осциллятор м.

Любая система тел, способная совершать колебания (технические, электромагнитные и т.п.).

орф.

осциллятор, -а

[ < лат. oscillare колебаться] – физ. 1) колеблющаяся система (например, электрон), совершающая колебания относительно некоторого положения равновесия; 2) прибор, излучающий электромагнитные колебания; служит для ориентировки судов.

Оборудование

Схема, содержащая кварцевый резонатор и генератор, интегрированные в одном корпусе.

сущ., кол-во синонимов: 3 вибратор 12 волнообразователь 1 осциллатор 1

-а, м. спец.

Система тел, способная совершать колебания (механические, электромагнитные и т. п.).

[От лат. oscillum — качание, колебание]

ОСЦИЛЛЯТОР а, м. oscillateur, нем. ? <�лат. oscillare колебаться. 1. физ. Колеблющаяся система, совершающая колебания относительно некоторого положения равновесия. СИС 1954. Единство первичных колебаний герцевского осциллятора. 1891. Лебедев 87.

ОСЦИЛЛЯТОР, в электронике — система, испытывающая колебания. Цепь осциллятора преобразует постоянный ток в высокочастотный переменный ток. Гармонический осциллятор генерирует синусоидальные колебания. см. также ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК.

Осциллятор, осцилляторы, осциллятора, осцилляторов, осциллятору, осцилляторам, осциллятор, осцилляторы, осциллятором, осцилляторами, осцилляторе, осцилляторах

ОСЦИЛЛЯТОР (от лат. oscillo — качаюсь) — колеблющаяся система. Осциллятор называется гармоническим, если его потенциальная энергия пропорциональна квадрату отклонения от положения равновесия, что имеет место при малых колебаниях. Энергия квантового осциллятора принимает дискретные значения.

сущ., кол-во синонимов: 1 водоросль 89

СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА, см. квантовые переходы.

(f)

Мера интенсивности спектральной линии. Она определяется вероятностью перехода между уровнями, ответственными за данную линию, и не зависит от физических условий, при которых происходит переход и испускается излучение.

осциллятор" и "линейный осциллятор" часто употребляются как синонимы. Колебания квантовомеханического

линейного осциллятора описываются уравнением Шрёдингера Здесь т — масса частицы. Е — ее энергия, h

постоянная Планка, w — частота. Квантовомеханический линейный осциллятор имеет дискретный спектр

"осциллятор" употребляется но отношению к системам (механическим или физическим) с конечным числом степеней

свободы, движение к-рых носит колебательный характер (напр., многомерный линейный осциллятор

сущ., кол-во синонимов: 1 осциллятор 3

сущ., кол-во синонимов: 1 осциллятор 3

Система, способная совершать слабозатухающие собственные колебания. Подробнее (см. ОСЦИЛЛЯТОР).

Оборудование; Сеть; Wireless

Local Oscillator Frequency

Частота локального осциллятора.

с поступающими извне для получения разностной частоты. Используется в радиочастотных ОСЦИЛЛЯТОРАХ

осциллятор 3 первибратор 1 пневмовибратор 1 пьезовибратор 1 самотык 2 электровибратор 1 эндовибратор 1

свободное движение гармонич. осциллятора полностью определяется амплитудой, частотой и нач. фазой колебаний

А в квант. механике гармонич. осциллятор явл. многоуровневой системой, полное описание к-рой

осциллятора определяется интерференцией (суперпозицией) всех состояний (см. СУПЕРПОЗИЦИИ ПРИНЦИП

осциллятора, и монохроматич. волна, аналогично сказанному выше, определяется интерференцией состояний поля

анкерный спуск (ход) и анкерные часы. А. — связующее звено между осциллятором (маятником или балансом

и спусковым колесом. А. сообщает осциллятору импульсы для поддержания его колебаний и одновременно

избирательный) отклик колебательной системы (осциллятора) на периодич. воздействие с частотой

колебаний осциллятора. Р. как механич. и акустич. явление впервые описан итал. учёным Г. Галилеем, а в эл

возникающий в результате воздействия внеш. периодич. силы на осциллятор, и параметрич. Р

возникающий вследствие периодич. изменения одного из энергоёмких параметров осциллятора. Данная статья

осцилляторов: а— маятник; б— масса на пружине; в — колебательный контур.

Р. линейных систем

он может действовать как ОСЦИЛЛЯТОР. Он способен генерировать высокие частоты и высокую мощность

энергия частиц, и обратимую релаксацию, обусловленную различием собств. частот атомных осцилляторов

колебаний ат. осцилляторов и, следовательно, исчезновение поляризации среды. Если на среду в этом состоянии

колебаний 2 любых осцилляторов изменит знак. По окончании 2-го импульса разность фаз начинает

убывать. Поскольку процессы фазировки и расфазировки происходят самопроизвольно, то все осцилляторы

этого взаимодействия значительно меньше времён релаксации ат. осцилляторов, то поляризация перестаёт

колебательных систем (осциллятора Ван дер Поля). В частности, уравнение (1) служит математич. моделью

в начале координат); этот предельный цикл адекватен автоколебаниям осциллятора Ван дер Поля (см. [2] — [4

]). При малых m автоколебания осциллятора (1) близки к простым гармоническим колебаниям (см

с большей точностью применяются асимптотич. методы. При возрастании m автоколебания осциллятора (1

осциллятора Ван дер Поля под воздействием внешнего периодич. возмущения. Здесь наиболее важны изучение

основных частей: осциллятора, который генерирует переменный электрический ток высокой частоты (несущую

от силы осциллятора, умноженной на длину волны, для серии линий, порождаемых одним ионом, кривая роста

осциллятора на воздействие интенсивного излучения (см. НЕЛИНЕЙНАЯ ОПТИКА). Квадратичная Н. п. ответственна

света на рассеивающих центрах — осцилляторах. В квантовой механике О. т. вытекает из т. н. условия

через полное сечение рассеяния света на рассеивающих центрах — осцилляторах. В квант. теории О. т

осциллятория). У многих Г. в нитях есть так называемые гетероцисты — клетки с толстой оболочкой

В дискретных системах, состоящих из N связанных гармонич. осцилляторов (напр., механич. маятников

гармонич. осцилляторов, к-рые могут быть выбраны в кач-ве обобщённых норм. координат, описывающих движение

можно рассматривать как совокупность осцилляторов, которые в переменном электрическом поле испытывают вынужденные

гораздо больше или меньше собственной частоты осцилляторов, то рассеяние энергии и, следовательно, Д. п

незначительны. При частотах, сравнимых с собственной частотой осцилляторов, рассеяние энергии и Д

состоящего из осцилляторов — упруго связанных электрических зарядов.



Рис. 2. Зависимость Wε(ω

для диэлектрика, состоящего из одинаковых осцилляторов, изображённых на рис. 1.

осцилляторов, есть результат С. к. этих осцилляторов коллективным полем излучения.

Аналог интеграла Л. в. существует также для потенциала изотропного гармонич. осциллятора, к-рый вместе

для произвольного центрального потенциала V(r). Уравнение Шрёдингера кулонова осциллятора соответствует двум

то диэлектрик можно рассматривать как совокупность гармонич. осцилляторов, испытывающих в перем. поле

колебаний осциллятора (резонанс). При выходе частоты из области резонанса амплитуды колебаний

Броуновское движение квантового осциллятора, в кн.: Мартин П., Швингер Ю., Теория систем многих частиц, М., 1962.

Индуцированное излучение возбужденных классических осцилляторов и его использование в высокочастотной

модель может быть совсем простой — линейный осциллятор с периодически меняющейся собств. частотой

чего приходим к модели физ. маятника, т. е. нелинейного осциллятора с периодически изменяемым

и др.) или подводными (подводный колокол, Осциллятор); радиотехническими (см. Радиомаяк

радиоакустическими (приёмно-передающее устройство радиомаяка, синхронно работающее с наутофоном или осциллятором

броуновского движения гармонич. осциллятора, если пренебречь его массой и считать, что V(t) — это

координата осциллятора, — сила вязкого трения, -bV — регулярная упругая сила, удерживающая осциллятор

также модель пульсаций координаты гармонич. осциллятора, совершающего броуновское движение

как гармонический осциллятор частоты излучающий в отсутствие внешнего поля спектральную линию

магнитному полю; v1 = v0 + Δv, v2 = v0 — Δv



Рис. 3. Разложение гармонического осциллятора l

на линейные осцилляторы lII — вдоль направления поля и l⊥ — перпендикулярный полю. Осциллятор l

вероятностей Аik безразмерными вероятностями jk=Aik/A0, т. н. силами осцилляторов (А0 — вероятность, принятая

кинетической и потенциальной энергиями системы: Напр., для линейного гармонического осциллятора а для точки

микроцистис 1 монострома 1 морской салат 4 мужоция 1 нителла 1 нитчатка 4 носток 3 осциллятория 1

fik = Aik/A0 — т. н. силами осцилляторов (А0 — вероятность, принятая за единицу и дающая

превращается в модель малых колебаний – осциллятор. Ее можно рассматривать как своего рода дочернее

этого уравнения в закон малых колебаний. В рассуждениях физика осциллятор играет примерно ту же роль

потенциальной энергии колебат. движения V от q определяют в приближении гармонич. осциллятора

осциллятора (пунктирная кривая) и реальной двухатомной молекулы (сплошная кривая) от межъядерного

все более сближаются по мере приближения к пределу диссоциации молекулы и для модели ангармонич. осциллятора

энергии многоатомной молекулы в приближении многомерного гармонич. осциллятора приводит к след

квантовой системой — линейным осциллятором. Произвёл квантовомеханический расчёт атома гелия, показав