МАГНЕТ’ОН, магнетона, ·муж. (физ.). Элементарное количество магнетизма (по аналогии с электроном).

сущ., кол-во синонимов: 2 единица 830 момент 51

орф.

магнетон, -а

Физ. элементарный (наименьший) магнитный момент, образующийся при движении электрона внутри атома или вследствие собственного движения электрона.

Единица измерения магнитного момента (См. Магнитный момент), принятая в атомной и ядерной физике.

Магнитный момент атомных систем в основном обусловлен движением электронов и их Спином и измеряется в магнетонах Бора...

Внесистемная единица магнитного момента, применяемая в ат. и яд. физике.

Магнетон, магнетоны, магнетона, магнетонов, магнетону, магнетонам, магнетон, магнетоны, магнетоном, магнетонами, магнетоне, магнетонах

Единица магнитного момента, принятая в ат. и яд. физике, физике тв. тела, элем. ч-ц и т. д. Магн. момент ат. систем, обусловленный в осн. орбитальным движением и спином эл-нов, измеряется в магнетонах Бора:

(е — абс. величина электрич.

Магнет/о́н/.

магнетон

, -а

МАГНЕТОН — единица измерения магнитного момента в физике атома, атомного ядра и элементарных частиц. Магнитный момент, обусловленный орбитальным движением электронов в атоме и их спином, измеряется в М. Бора: ?Б = eћ/2mec ?...

магнетон м.

Единица измерения магнитного момента, принятая в атомной физике.

ЯДЕРНЫЙ МАГНЕТОН — см. Магнетон.

электрона. Названа в честь Н. Бора. Б. м. μВ=(9,2732 ± 0,0006)×10-24 дж/тл = (9,2732 ± 0,0006)×10-21 эрг/гс (см. Магнетон).

см. МАГНЕТОН).

см. МАГНЕТОН).

См. Магнетон.

БОРА МАГНЕТОН — см. в ст. Магнетон.

орф.

Бор, -а: постулаты Бора, магнетон

обозначается 3Н или t; спин равен 1/2 (в ед. ћ), магн. момент 2,97884 яд. магнетона. Т. не стабилен

магн. момент — 0,857348(9) яд. магнетона, квадрупольный электрический момент — 2,738(4)•10-27 см2.

заряженная элементарная частица со спином 1/2, массой ок. 9·10-28 г и магнитным моментом, равным магнетону

моментом, равным Магнетону Бора eћ/mc, которые ранее (1925) были открыты экспериментально (e и m

«дираковского» протона должен быть равен ядерному магнетону eћ/2Мc (М — масса протона), а нейтрона

больше ядерного магнетона, а магнитный момент нейтрона отрицателен и по абсолютной величине составляет около

Магнетон). Л. м. определяет также относительную величину магнитомеханического отношения (См

поле (см. ЗЕЕМАНА ЭФФЕКТ), определяющий масштаб расщепления в ед. магнетона Бора. Л. м. определяет

сущ., кол-во синонимов: 51 аспект 8 время 63 грань 19 дни 16 магнетон 2 мгновение 6 миг 8 минута 9

1,6 1,6





Ядерный магнетон

μN =eћ/2mp

5,050824(20) ․10-27 Дж×Тл-1

3,9





Магнетон Бора

μB =eћ/2me

9,274078(36) ․10-24 Дж×Тл-1

3,9





Магнитный момент электрона в магнетонах Бора

μe/μB

1,0011596567(35

0,0035





Магнитный момент протона в ядерных магнетонах

μπ/mN

2,7928456(11)

0,38





Магнитный момент

3,9





Магнитный момент протона в магнетонах Бора

μp/μN

1,521032209(16) ․10-3

0,011





Гиромагнитное

магнитный момент 0,857411± 0,000019 ядерных Магнетонов, электрический квадрупольный момент (2,738 ± 0,014

См. Атомные единицы массы), Спин (в единицах η), магнитный момент 2,979 ядерного Магнетона. Средняя

к выводу о существовании магнитного момента атома, который он назвал Магнетоном. В. сконструировал

плотность электронного газа, m— масса эл-на, mБ— магнетон Бора. Спиновый же момент эл-нов обусловливает

произведение векторов), mВ магнетон Бора и gе-электронный g-фактор. С.-с.в. электронов приводит к расщеплению

где mN-ядерный магнетон, gα-g-фактор для ядра а. Для атома диполь-дипольное С.-с.в. дает осн

28 г, J=1/2 (в ед. постоянной Планка ћ), e»4,8X10-10 СГСЭ единиц, me= 1,00116 (в ед. магнетона Вора

темп-ра Кюри Тс, магн. индукция насыщения 4pJs и эффективный магн. момент Рэфф в магнетонах Бора mБ

= .

где n — плотность электронного газа, m — масса электрона, μБ — Магнетон Бора, h — Планка

Ланде множитель, mБ — магнетон Бора, J — квант. число полного момента). К. з. применим также

в гамильтониан системы, состоящему из след. трех сумм:



где ђ и mВ-постоянная Планка и магнетон Бора соотв

электронов, , где аiα(Riα) =, gα-g-фактор ядра α, mN- ядерный магнетон, Iα- ядерный спин. Связанное

Абсолютная величина проекции



где μв= (9,274096 ±0,000065)·10-21эрг/гс — Бора магнетон, , где h — Планка

раз больше me, mяд — ядерный магнетон, равный 1/1836,5mв. У нейтрона же М. м. должен был бы отсутствовать

изолированных атомов; их значения в магнетонах Бора mв оказываются дробными (например, в переходных d

подчиняются Ферми — Дирака статистике. Магн. момент П. равен: mр= 2,792763(30) mя, где mя— яд. магнетон

отличие магн. момента П. от яд. магнетона. Исследования рассеяния эл-нов и g-квантов на П. позволили

K2OsCl6 равен 1,44 магнетона Бора, а в растворе из-за уменьшения антиферромагнитного обменного взаимод

между ионами Os(IV) mэфф возрастает до 1,94 магнетона Бора. Магн. свойства комплексов часто

направлению спина (собств. момента количества движения). М.м. электрона часто выражают через магнетон

Ядерный М.м. часто выражают через ядерный магнетон Дж/Гс, где тр — масса протона; тогда и , где gn — g

ориентации механических моментов электронов и, следовательно (см., например, Магнетон), магнитных моментов

ядерный магнетон.

Число П. в ядре атома данного хим. элемента равно атомному номеру этого элемента

Магнетона Бора)].

Теоретически существование положительно заряженного «двойника» электрона следует

момента атома μо, измеренная в опыте по смещению Δ, оказалась равной Бора магнетону.

Ш.—Г. о. сыграл

у., обладает магн. моментом eh/2mc (равным для эл-на магнетону Бора). Однако вз-ствие с вакуумом в КТП

mH=gmБm (где g— Ланде множитель, mБ— магнетон Бора, m — магн. квантовое число), то значения D?=gmБHm

Дирака статистике. Магн. момент Э. mе»-1,00116m0, где m0 — магнетон Бора. Э.— стабильная ч-ца

своб. радикалов, g-g-фактор своб. электрона, mБ — магнетон Бора. Это соотношение справедливо

где ?е? — абс. значение элем. электрич. заряда, me — масса покоя эл-на, mБ — магнетон Бора, SH

магнетону Бора mБ=ће/2mс (е и m — заряд и масса эл-на). Т. о., для С. эл-на g=e/mc и с точки зрения

ядерный Магнетон. Вместе с Нейтронами П. образуют ядра атомные (См. Ядро атомное) всех химических

качественно объясняется большое отличие магнитного момента П. от ядерного магнетона (которому

проекциями электронного магн. момента и рассчитывается по формуле:

WJz = mБgJzJzHz (1)

где mБ — магнетон

моментами и определяемое оператором вида — , где m0 — ядерный магнетон (примерно в 2000 раз меньший mБ), ga

чьи моменты примерно в тысячу раз превосходят маги. моменты ат. ядер (см. МАГНЕТОН).

П. металлов

для газообразного вещества при (g — фактор Ланде, mБ — магнетон Бора, J — квантовое число полного момента

собственного механического момента и связанного с ним (спинового) магнитного момента, равного Магнетону Бора

с магнитным моментом, равным 1 ядерному магнетону, и спином 1/2 в магнитном поле Н = 105 э

Ланде множитель (g-фактор), mБ — магнетон Бора.

Поле Hэфф существенно отличается от внеш. поля Н0

где магнетон Бора.

Э. — первая элементарная частица, открытая в физике (Дж. Дж. Томсон, 1897

Из квант. теории эл-на Дирака следует, что эл-н должен обладать магн. моментом, равным магнетону Бора

определенный методом ЯМР, равен — 1,91315 (7) mЯ (mЯ-ядерный магнетон).

Н. устойчивы только в составе

– Магнитомеханическое отношение, g – фактор спектроскопического расщепления (Ланде множитель), μБ – Магнетон

моментов атомов (см. МАГНЕТОН).

Выстраивание осуществляется неполяризованным или линейно

Магнитный момент Н. равен примерно двум ядерным Магнетонам и отрицателен, т. е. направлен противоположно

μn = — (1,91315 ± 0,00007) μя,

где μя=5,05․10-24 эрг/гс — ядерный магнетон. Частица со спином 1/2

описываемая Дирака уравнением, должна обладать магнитным моментом, равным одному магнетону

найденный из экспериментов по методу ЯМР, равен: mп=-1,91315(7)mя, где mя — яд. магнетон. Ч-ца с J

=1/2, описываемая Дирака уравнением, должна обладать магн. моментом, равным магнетону

g-фактор свободного эл-на), b — магнетон Бора, MS=±1/2 (магн. квантовое число). В поле H энергия

Они примерно в тысячу раз превосходят магнитные моменты атомных ядер (см. Магнетон). П. металлов

фактор), по порядку равная неск. ед.; b=eћ/mpc — ядерный магнетон (mp и e — масса и заряд протона

μБ — магнетон Бора, m — магнитное квантовое число (m = J; J—1,... —J, где J — квантовое число

где μ0 — Магнетон Бора. Э. — стабильная частица и относится к классу лептонов (См. Лептоны

положительны.

Магн. дипольные моменты ядер m имеют порядок величины ядерного магнетона 5,051∙10−27 Дж

произведение, и



где -магнетон Бора. Векторная величина наз. магн. моментом частицы с зарядом е

Магнетон). Поправки как к уровням энергии, так и к магнитному моменту, составляют доли процента

слабым (10-11 магнетонов Бора на атом) спонтанным магн. моментом, направленным по l, и явл. пока

значение которого для атомов Н. составляет 6 μБ, где μБ — Бора магнетон. Положительное значение обменного

электрона, β — магнетон Бора, a Ms — магнитное квантовое число (См. Квантовые числа), принимающее значения

в магнетонах Бора на Å3 (а — период элементарной ячейки железа); б — то же, что на а, за вычетом

магнетон Бора). Дополнит. небольшой вклад в образование магн. моментов м. б. связан со спином нуклонов

ли 3 лира 12 лит 1 литра 1 локалитет 1 лох 124 лэнгли 1 люкс 12 люмен 2 люсек 1 лян 5 магнетон 2

порядок величины яд. магнетона. Электрич. квадрупольные моменты eQ изменяются в очень широких

«неспаренного» нуклона. В этом случае I=j, Р=(-1)l. Магн. дипольный момент 1 (в яд. магнетона х